多层膜是在基板上重复涂上两种不同的材料制成的人造一维晶体。通常，一种材料是高原子序数的重金属（H），另一种是低原子序数的非金属（L）。这两个层的厚度之和dH + dL构成这多层膜的重复周期d。dH 和dL 的大小与其比值及多层膜的性质有关。需按实验的要求来设计、制造，因此品种很多。最简单的是膜厚d 均匀的镜子，但也有膜厚d 是逐渐变化的镜子。镜面可以是曲面，可以是一维弯曲的（如圆筒面、抛物面或椭圆面等），也可以二维弯曲的（如球面或椭球面等）。发散光源放在椭圆的一个焦点上，反射光聚焦在另一个焦点上。

这种一维弯曲的聚焦镜只能在一个平面内起聚焦作用，得到的是线焦点，与此平面垂直的方向，射线仍保持原发散情况。若要两个方向都聚焦获得焦点可用两种方法：一是在两个方向上做二维弯曲；另一是将两块聚焦镜转过90° 先后放置，构成所谓的Kikpatrick-Baez (K-B)系统。K-B 系统有较多的实际应用。

2　Fresnel 波带片

Fresnel 波带片的原理早在100 多年前就已提出，但将其用于X 射线却是近十几年的事。是由两套不同材料制成的同心圆环交替排列构成的，其中一种材料透光，另一种不透光。

波带片称振幅波带片，其效率较低。为了提高效率，要将不透光的部分也变成透光这种波带片称相位波带片。理想的相位波带片，对一级聚焦，比振幅波带片提高了几倍。

3　毛细管

毛细管的聚焦作用是基于X 射线在毛细管内壁上的全反射，来改变X 射线的前进方向实现的。毛细管若是弯曲的，则会引导X 射线改变方向。毛细管不是等径而是锥状的，则X 射线就会在靠近出口处聚焦。它既可以聚焦单色X 射线，也可以聚焦白色X 射线。可聚焦的X 射线能量范围约从200 eV 至80 keV。

利用单根毛细管聚焦X 射线束的实物在20世纪80 年代已被实际应用。美国康奈尔大学用硼硅玻璃做的一根毛细管，长为1.6 m，粗头直径为470 μm，细头直径为110 μm。此管的反射效率对8 keV 的射线是49%，对13 keV 的射线为54%，对20 keV 的射线为34%。反射效率低于100%是因为毛细管的表面并不平整，一定的起伏和粗糙度会损失部分射线。从单根毛细管射出的光束的直径在出口处为最小，以后会慢慢增加。若毛细管出口直径为r，则工作距离为20 μm 至100 μm，此值是比较小的。Heald 等研究过毛细管的长度、进出口直径等参数与毛细管的透过率、强度增益倍数等性能的关系。

毛细管除了单根利用外，还可以集束应用。毛细管束，就是将数千根毛细管平行聚集在一起的元件，整体呈圆锥状。一个由336 根直径为17 μm 的玻璃毛细管组成的毛细管簇，可使光斑面积缩小至约1/20，功率密度可提高5 倍。

若入射光从毛细管锥体的大头入射，则从小头射出的光被聚焦；如入射光从较小的一头进去，则从较大的一头射出的光为平行光。与单毛细管相比，毛细管束的长度可以短，其焦点的面积会比单毛细管大一些，但焦点的位置离管口的距离也会大一些（有几公分），使用起来比较方便。毛细管束还可以是中间大两头小的双圆锥形。聚焦元件还有用单晶体做的和所谓的折射透镜，不过，它们在X 射线显微镜中用得不多。

三类X 射线光源：实验室X 射线光源(X 射线管)、直线加速器和同步辐射装置。同步辐射是既近平行又高强度，且波长可调而成为最理想的光源。未见有将直线加速器用于X 射线显微镜，实验室光源有使用的，但不能用焦点在10 mm×1 mm 左右的封闭X 射线管，可以用高功率的旋转阳极X 射线管。另外，可用焦点尺寸在数十微米的细聚焦X 射线管，该管焦点小，但光亮度大，可达2×1011~1.2×1012 photos/s · sr，已接近同步辐射的光亮度，而且功耗很小，一般只有数十瓦，整机体积也小，适合作为实验室X 射线显微镜的光源。此外，还有用等离子X 射线源的。

从光源发射出的X 射线一般需先经聚焦使光斑进一步缩小，光亮度进一步增加才照到样品上。总的来说，实验室光源的光亮度比较低，仪器的分辨力也低，故实验室X 射线显微镜应用面不广，而同步辐射显微镜却发展得很快，做出了许多很有价值的工作。

各种探测器都可用，如感光胶片、影像板(Image plate, IP)、影像增强器、半导体探测器(CCD，电荷偶合器) 等。当然，宏观用的和微观用的在结构和参数上是不同的。

X 射线显微镜可按使用的X 射线能量的高低分为软X 射线显微镜和硬X 射线显微镜。其构造基本相同，但研究对象有侧重。前者较多应用于生物医学体系，后者较多应用于材料医学体系。如按其技术或原理来分类，则有透射式或扫描式显微镜、光谱显微镜、全息显微镜等多种。

用波带片作为聚光镜、显微波带片作为成像放大物镜、CCD 为探测器, 分辨力可达10 nm。将样品连上了制冷装置( 氦气)、转动机构，并使CCD 与计算机连接，则可做断层扫描(CT)，并从屏幕上直接观察CT 图。

水窗： 水窗是指从波长2.3 nm 至4.4 nm的一个波段范围。用此范围的X 射线入射于生物样品，水中含有的氧对它们的吸收很小( 40%)，而有机体中的碳对它们的吸收却很高( > 60%)，可以认为水对此波段的光是透明的，使水和氧间的衬度很高。故用此波段的光来观察含水生物样品，可避开氧吸收的干扰，清楚看到主要由碳构成的有机分子的构造。

透射式X 射线显微镜既可利用吸收衬度成像也可用相位衬度成像。这两类仪器在构造上略有差别，相衬显微镜的聚光器不是单一的波带片，而是由环状孔径、波带片和针孔构成。环状孔径将入射光限制为一个环，波带片将其单色化并聚焦在位于针孔中的试样上，从试样出射的光经显微波带片和位于其背焦面附近的环状相位板( 添加位相) 而成像在探测器上。

在上述透射X 射线显微镜中，整个被研究物需完全暴露在入射光束中，探测器显示的是放大、完整的物像。在扫描式X 射线显微镜中入射光束一般被聚焦得很细小，如几十个纳米，故物体上只有一个很小的区域被光照射，探测器上只得到这一个点的放大图像，相对移动物体与光的位置，可逐点得到物体上各点的像，这些点像被逐点输入计算机，经处理后在显示器上显示出完整的图像。一般用扫描台实现，扫描步距可以为几个纳米。可以是光路不动，样品移动逐点扫描，也可以样品不动波带片扫描。一般是样品移动的分辨力较低，波带片扫描的分辨力较高。聚光波带片之后常有一个级次选择光阑(OSA)，用来从波带片产生的不同级次的衍射光中选择需要的级次，并阻挡其他级次的光，以降低背景。

扫描式X 射线显微镜可以利用吸收衬度成像，也可用相位衬度成像；可得到明场像，也可得到暗场像。

所谓光谱显微镜是将某种光谱和显微镜相结合的技术。此类技术颇多，只要这种光谱能产生一种与观察位置有关的信号，如透射光子的计数率、总的或特定的峰的光电子产率、荧光产率等，这些信号可以给出元素的、化学的、磁的等各种信息。

入射X 射线经两次多层膜反射聚焦到试样上，样品可在两个方向扫描，以得到整个图像。探测器依据需探测的信号的性质选择品种、安装位置等。如欲探测的是发生的多色荧光，则可用固体探测器在反射位置探测；如探测的是单色的透射或衍射线，则可用闪烁计数器或CCD等测定；如被探测的是光电子，则需用电子分析器探测。

这是将X 射线吸收光谱与X 射线显微镜结合的技术。NEXAFS 是X 射线吸收光谱中靠近吸收边的那一段光谱。对一些有机或生物分子，如核酸与蛋白质、聚苯乙烯PS 和有机玻璃PMMA 或PEP 等，由于它们均由C、H、O等轻元素构成，利用一般的吸收衬度是不能区别的。但如选择某种特定波长的X 射线，则可将它们区分出来。这是因为在不同化合物中的C、H、O 有着不同的近邻配位结构，因而它们的外层能级结构不同，造成它们的X 射线近边吸收光谱不同，故可比较它们的NEXAFS 谱，找出它们的吸收有巨大差异的能量，用这种能量的X 射线入射，则一种物质吸收小而另一种吸收大，可以造成大的吸收衬度，明显地将它们加以区别。三元高聚物中三个组分PS、PMMA 和PEP 的NEXAFS 谱。可看出，在入射线能量为285.15 处，PS 吸收很大，另两个几乎不吸收；在能量为287.6 处，PEP吸收大，另两者吸收小；而在能量288.4 处是PMMA 吸收很大，而PS 和PEP 吸收很小。分别用这三个能量的单色X 射线做扫描X 射线显微镜观察，此三元聚合物中的大颗粒主要由PS 构成，PS 中存在许多小颗粒，是为PMMA，而大颗粒之间充填的是PEP。

同步辐射中所含的辐射均是偏振光，可以是线偏振光，也可以是椭圆或圆偏振光，X 射线也不例外。如果待测物质具有磁性，则具有不成对电子，具有电子自旋磁矩和轨道磁矩。磁矩与不同方向的偏振光的作用是不同的，如用不同方向的圆( 线) 偏振光照射磁性材料，可以得到不同的吸收谱，该性质称圆( 线) 二色性。

把用左右圆( 线) 偏振光得到的不同的吸收谱相减就得到圆( 线) 二色谱。X 射线源来自一同步辐射装置中的椭圆波荡器，经前置镜使其准直，滤波后经一离轴波带片聚焦，再经单色器( 由三块平晶组成) 使其成为单色光，并聚焦到试样上，经试样吸收后的光用一显微波带片成像并放大，像用CCD 探测。在试样台上装有可以施加不同方向外磁场的系统。

光电子发射显微镜是利用X 射线在样品上激发出光电子来放大成像的装置。如要研究磁性材料，则和磁显微镜一样，入射光需偏振X 光。

电子显微镜类似，由几个电磁透镜起成像放大作用。由四个不同磁矩方向( 用箭头表示) 的磁畴构成，入射圆偏振X 射线与不同磁畴的作用不同，激发出光电子不同，故所成之像不同，可区别出4个磁畴。

用波长与Co L3 吸收边的波长相同的X 射线照射，Co 层强烈吸收，Ni 层吸收少， 获得Co 层的磁畴像。颜色不同的区域表示磁化方向不同， Co 层内的磁化方向，是在平面内的；换用与Ni L3 吸收边能量相同的X 射线入射，则得到的是Ni 层的磁畴像。

磁畴呈条状平行排列，但磁化方向不在平面内，而是与平面垂直。Ni、Co 层的磁畴形状不同，但Co 层的结构似与Ni 层的条状结构有一些关系。

线偏振光以与样品表面小于15°角的方向入射，若是s 偏振，则电矢量与样品表面平行；若是p偏振，则电矢量与样品表面法线成15°角。利用能量位于Ni L 吸收边的线偏振光拍摄得到的Ni(100) 表面上的反铁磁畴的光电子发射像，呈现出Ni 表面条状的反铁磁畴结构。

已经知道，像是依靠吸收衬度( 光的振幅)或位相衬度一种信息来显现的。而所谓全息，是指同时含有振幅与位相两种信息。这是Gabor在1948 年提出的。由于记录介质实际可记录的信息只能是光强，也即振幅，故需将位相信息转换成强度来记录。把光照射到试样上，试样以球面波形式将其散射，如有另一束已知振幅与位相的、未经散射的直射参考光，两者的波前相遇时因经过的途程长度1与10不同，存在位相差，故会干涉，则合成的总强度是既与原光的振幅有关，又与两光的位相差有关。故此总强度包含了振幅与位相两种信息。这样的干涉图是全息图，并不是原物体的像，怎样才可从干涉图获得原物体的图像呢？需通过图像再现。这就要用激光来照射记录下的干涉图，其发出的波前仍和参考源相同，但其干涉图又与试样的波前一致，从而再现原物体。全息显微过程是由全息记录和波前再现两步构成的。

X 射线荧光全息(XFH)已被用来获取局域原子的结构。在荧光全息中，入射X 射线激发试样中感兴趣元素的荧光。荧光的一部分直接射向探测器，另一部分被其周围的原子散射，散射荧光射向探测器，与直射荧光发生干涉而得到这一方向k 的全息强度I(k)。在一个相当大的立体角范围内改变探测器的位置，也即改变方向，改变1、10 的长度，改变了位相差，则每一方向得到的干涉强度是不同的，其全体即为全息谱。

荧光全息还有另一种实现方法，为多能X射线全息(MEXH)，其光路是XFH 的倒转，探测器和激发光源互换位置。入射光一部分被近邻原子散射，散射波到荧光发生原子处与直接到达的入射光发生干涉，荧光发生原子接受到的光强是上两光的干涉结果，故该原子发射的荧光强度是与干涉结果相关联的。与XFH 类似，改变入射光的位置，以得到不同方向的I(k)，加合得到全息图。改变入射光的波长，可得不同波长的全息图，加大了倒易空间中的采样范围，避免像的畸变。加和这些全息图还可有效解决孪生像的问题。Marchesini 等用XFH 法研究了准晶Al70.4Pd21Mn8.6 的结构。

实验是在欧洲同步辐射装置ID22 波荡器光束线上进行，入射光能量为16 keV。经积分变换得到的实空间的原子结构。联接其中最亮的12 个点可看出准晶的五角二十面体特征。

各种显微镜均有自已的特色及适用范围。分辨力最高的是电子显微镜，其次是X 射线显微镜。由于电子的穿透力非常低，故电子显微镜适用在表面形貌和结构的分析，而X 射线有强的穿透力，故可做块体分析，甚至做断层扫描(CT)。X 射线显微镜的另一特点是可与各种光谱结合成光谱显微镜，大大扩大了它的应用范围。