R=λ/δλmin

式中δλmin是瑞利判据所规定的角色散元件能够分辨的两谱线的最小波长差。由这里可以想象到，在密集波分复用（DWDM）系统，为了减少光信道之间的串扰，信道之间的间隔应远大干复用器能够分辨的最小波长差。在这里须指出，光栅的含义不仅仅是指在单位距离内所刻蚀出的众多沟槽的那一种结构。凡是具有周期性空间结构或周期性光学性质的结构者都可认为它是一种光栅。也就是说，应该从广义上去理解光栅。

光栅的相邻两峰之间的距离，通常称为光栅常数，记作d。依此表示的角色散本领为：

D（θ）=K/（2dcosθ）

色分辨本领为：

R∝NK

上两式中，K是光栅的衍射级数。由此可知D（θ）与d成反比，与K成正比。而色分辨本领与光栅的总槽数N和K成正比。因此，要想得到性能好的光栅，总槽数N应尽量大，光栅常数d应尽量小，并尽量选用高的衍射级数。当然，这种追求会给光栅的制造带来一定的困难。

b.棱镜的分光原理

棱镜的分光原理如附图所示。它的工作原理是：含有多个光波长的信号的光，经透镜准直后，通过三棱镜将光分离，分离后的光再经过另一透镜聚焦并耦合进相应的光纤中进行传播。众所周知，不同波长在同一种物质中的传播速度是不一样的，也就是说折射率n（n=c/V）随波长而变。若选用dn/dλ，大的材料作棱镜，就可以得到大的角色散本领和高的色分辨本领。

此外，若使棱镜面的宽度适当增大并尽可能减小准直透镜的直径，就可获得最佳性能的分光效果。以上系统中的透镜，可以用自聚焦透镜来代替，其效果完全一样。

干涉膜滤波原理

干涉膜的结构如附图所示。它由两种折射率（n）大小不等的介质膜交替叠加而成。其厚度为1/4波长，通过介质膜的不同选择构成长波通、短波通和带通滤波器。高折射率层反射的光线其相位不会偏移，低折射率层反射的光线其相位偏移180度。通过每层薄膜界面上多次反射和透射光的线性叠加，当光程差等于光波长时，或是同相位时，多次透射光就会发生干涉，同相加强，形成强的透射光波，而反相光波相互抵消。通过适当设计多层介质膜系统，就可得到滤波性能良好的滤光片。

干涉膜滤光片的每一层薄膜类似于法布里-罗（F-P）腔。众所周知，法布里一泊罗腔的选频特性是基于在腔内形成驻波。通过腔长的控制来控制谐振波的多少，当腔长很短时，只允许几个甚至于一个波存在。由于干涉膜是多层结构，从而可以达到对多种波长的选择。

总之，利用干涉原理，就可设计出滤波器。例如马赫一曾德（Mach-Zahnder，M-Z）干涉结构就可作光滤波器，如附图所示。输入信号光功率Pin经第一个3dB耦合器后，等分为P1和P2两部分。由于路程差不同，当到达第二个3dB耦合器时，相位差将决定合成后输出光的强度。同相加强，反相相消。因此，只要调整光波导的长度，便可选出所需要的波长。

耦合模滤波原理

当两根单模光纤通过熔融拉锥而使其芯部很接近时，在锥形的腰部，其中一根光纤中传输的多波长信号，其基模（芯模）将会通过消失场变为耦合模。而耦合比的大小由锥形几何尺寸分布所决定。当某一波长有较大耦合比时，就可从混合波中分离出来，从而达到光滤波作用。单模光纤方向耦合器作c光解复用器就是利用这种原理。

附图是利用耦合模理论制作的光滤波器及光的上下复用器（OADM）。当复用光波信号从1端口输入时，由于耦合模λ3与微球谐振腔发生共振，而从端口3输出（滤波作用）。当λ3从端口4输入时，而由于耦合而进入端口2的复用光波之中，从而实现了OADM的功能。以上是光滤波器的最基本也是最重要的理论基础。利用这些理论或这些理论的相互结合就可研制出各种各样的光滤波器。各种光滤波器大都是以这些理论作为依据的，包括平面集成器件，如AWG等。除以上之外，还有一些其它方法，如利用双折射原理，也可制作光滤波器。

基于干涉原理的滤波器：熔锥光纤滤波器、Fabry-Perot滤波器、多层介质膜滤波器、马赫-曾德干涉滤波器。

基于光栅原理的滤波器：体光栅滤波器、阵列波导光栅滤波器（AWG）、光纤光栅滤波器、声光可调谐滤波器。

附图分别是基于干涉原理的多层介质膜滤波器原理图和基于光栅原理的体型光栅滤波器示意图。