反射光栅

更新时间:2022-08-25 13:55

在高反射率的金属上镀上一层金属膜,并在镜面金属膜上刻划一系列平行等宽、等距的刻线,这种使白光反射,又能使光色散光栅,称为反射光栅。

简介

光栅是一种多狭缝部件。光栅光谱的产生是多狭缝干涉和单狭缝衍射两者联合作用的结果。多缝干涉决定光谱线出现的位置,单缝衍射决定谱线的强度分布。光栅分为透射光栅和反射光栅,用得较多的是反射光栅。反射光栅又可分为平面反射光栅(或称闪耀光栅)和凹面反射光栅(简称凹面光栅)。

平面反射光栅

目前,广泛应用的平面反射光栅,是在玻璃坯上镀一层铝膜,然后用金刚石在这铝膜上刻划出很密的平行刻槽而成。目前我国大量生产的平面反射光栅每毫米刻槽600条或1200条,最密的达到每毫米1800条。由于铝在近红外区域和可见区域的反射系数都比较大,而且几乎是常数,更重要的是它在紫外区域的反射系数比金和银都大;再加上它比较软,便于刻划,所以通常都用铝来做反射光栅。在铝膜上刻划出适当的槽形,就能把光的能量集中到某一级,从而克服了光栅的光强不如棱镜的缺点。另外,制造透红外线或紫外线的棱镜有各种困难,如石英在红外区域色散太小,食盐怕潮等等,而反射光栅就没有这些间题。铝制的反射光栅,几乎在红外、可见和紫外等区域都能用。而且,一块光栅刻好后,可以用它复制多块,复制出的好光栅还可以再复制,复制方法也简单。由于有这许多优点,在目前制造的分光仪器中,几乎都用反射光栅代替棱镜。

平面反射光栅强度公式

先求一条刻槽衍射到0方向上的光在P.点产生的合振动。仍假定刻槽的横断面为锯齿形,如图1所示。一条刻槽两边A和B两点向0方向发出的衍射光的光程差为 ,进而可以写成 。

相应的周相差为:

把槽面分成宽度为无限小的许多平行小长条。由矢量合成的图解法,这些小条上的一小段所发出的子波在eP点产生的光振动迭加时排成一段圆弧,它们的合振动的振幅a,为弦 。

即 。

现在要求计算的就是 ,令 ,由图2可见 。

式中等于所有小长条在Pe点产生的振动周相都相同时合振动的振幅。因为这时周相差为O,由矢量合成的图解法可知,合矢量就是所有矢量沿直线头尾相接排成的矢量,它的长度就等于所有矢量的长度之和,也就是弧AB的长度。由于现在周相差为0,也就是光程差为0,所以也就是槽面反射方向上P0点的振幅。(槽面反射方向是指这样的衍射光的方向,它与槽面法线的夹角等于入射光线与槽面法线的夹角)

如果槽形不是锯齿形,而是满足一定条件的其他光滑曲面,则矢量合成图就不是图2中那样的一段圆弧,而是由槽形决定的一段光滑曲线,合振动的振幅a口就是这段曲线头尾之间连线的长度。

再求各刻槽在Pe点产生的振动的相干迭加,如图3所示,相邻两槽的光程差为

相应的周相差为。

在光栅共有N条刻槽,每条刻槽在P0产生的振幅都是。相邻两槽的周相差都是,令,则N条刻槽在点产生的振动合成如图4所示

所以N条刻槽的子波在点相干迭加的合振幅便为

所以由定义得点的相对强度为:

平面反射光栅的特点

a) 根据光栅方程,当光栅常数d为定值时,对于同一方向(α一定)入射的复合光在同级光谱(m一定)中,不同波长(有不同的衍射角β与之对应,因而可在不同的衍射方向之获得不同波长的谱线(主极大)。这就是光栅的色散原理。

b) 对一定波长(的单色光而言,在光栅常数d和入射角α固定时,对于不同级次m(m=0 ±1 ±2......)可得到不同角β的衍射光,即同一波长可以有不同级次的谱线(主极大)。

c) 对于复合光,当m=0时,在β=-α的方向上,任何波长都可使光栅方程成立,即在此方向上,光栅的作用就象一面反射镜一样,将得到不被分光的零级光谱,入射光束中的所有波长都叠加在零级光谱中。当d和α为固定值时,对于不同波长、不同级次的光谱,只要其乘积m(等于上述定值,则都可以在同一衍射角β的方向上出现。

例如,一级光谱中波长谱线和二级谱线、三级谱线......重叠在一起。这种现象称为光谱级次的重叠。它是光栅光谱的一个缺点,对光谱分析不利,应设法予以清除。在平面光栅光谱仪中,常用不同颜色的滤光片来消除这种级次重叠。同时为了获得足够的光能量,在ICP光谱分析中,通常选择第一级(m=1)或第二级次(m=2)的光谱谱线。

凹面光栅

又称罗兰光栅(Rolland grating)。它的作用是使衍射又聚焦。因而凹面光栅摄谱仪只需光栅狭缝及感光板三部分。它可减少吸收现象,只存在光栅面一次反射的光损失,且无色差。可用于远紫外光谱及远红外光谱区域。

在高反射金属凹面上刻划一系列的平行线条构成反射光栅,具有分光和聚光能力。若将狭缝光源和凹面光栅放置在同一圆周上,且该圆的直径等于凹面光栅的曲率半径,可得到很锐的细光谱线,该圆称为罗兰圆如图5中(a)。常见的凹面光栅光谱仪有三种装置,即罗兰装置,帕邢装置和依格尔装置。

罗兰装置如图5中(b)所示,光栅中心和感光板中心固定在可动的连杆两端,连杆的长度为光栅的曲率半径,其两端可沿互相垂直的导轨自由滑动,狭缝装有导轨的交点上。在连杆移动过程中,狭缝、光栅和感光板始终在一罗兰圆上。这种装置的缺点为:只能用移动连杆来读取不同波段的光谱。

帕邢装置的罗兰圆为一圆形钢轨如图5中(c),狭缝和光栅都固定在钢轨上,感光板环绕钢轨安装有一排底板架因而可同时拍摄几组光谱,其优点是稳定性高。

依格尔装置如图5中(d)所示,其入射角等于衍射角,其中缝光源安装在底板架的正上方,要改变波段可将光栅和底板沿相反的方向转动同一角度,改变二者间的距离,使之始终位于罗兰圆上。该装置优点为体积紧凑,通常用于真空紫外光谱仪

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