磁滞回线——在磁场中，铁磁体的磁感应强度与磁场强度的关系可用曲线来表示，当磁化磁场作周期的变化时，铁磁体中的磁感应强度与磁场强度的关系是一条闭合线，这条闭合线叫做磁滞回线。

图1示为强磁物质磁滞现象的曲线。一般说来，铁磁体等强磁物质的磁化强度M或磁感应强度B不是磁场强度H的单值函数而依赖于其所经历的磁状态的历史。以磁中性状态(H=M=B=0)为起始态，当磁状态沿起始磁化曲线0ABC磁化到C点附近（如图1左图）时，此时磁化强度趋于饱和，曲线几乎与H轴平行。将此时磁场强度记为Hs，磁化强度记为Ms。此后若减小磁场，则从某一磁场(B点)开始，M随H的变化偏离原先的起始磁化曲线，M的变化落后于H。当H减小至零时，M不减小到零，而等于剩余磁化强度Mr。为使M减至零，需加一反向磁场，称为矫顽力。反向磁场继续增大到-Hs时，强磁体的M将沿反方向磁化到趋于饱和-Ms，反向磁场减小并再反向时，按相似的规律得到另一支偏离反向起始磁化曲线的曲线。于是当磁场从Hs变为－Hs,再从－Hs变到Hs时，强磁体的磁状态将由闭合回线CBDEFEGBC描述，其中BC及EF两段相应于可逆磁化，M为H的单值函数。而BDEGB为磁滞回线。在此回线上，同一H可有两个M值，决定于磁状态的历史。这是由不可逆磁化过程所致。若在小于Hs的±Hm间反复磁化时，则得到较小的磁滞回线。称为小磁滞回线或局部磁滞回线(见磁化曲线图1右图)。相应于不同的Hm，可有不同的小回线。而上述BDEGB为其中最大的。故称为极限磁滞回线。H大于极限回线的最大磁场强度Hs时，磁化基本可逆；H小于此值时，M为H的多值函数。通常将极限磁滞回线上的Mr及定义为材料的剩磁及矫顽力，为表征该材料的磁特性的重要参量。