其中，是源电流，是积分路径，是源电流的微小线元素，为电流元指向待求场点的单位向量， 为真空磁导率，其值为 。

的方向垂直于和所确定的平面，当右手弯曲，四指从方向沿小于180度角转向时，伸直的大拇指所指的方向为的方向， 即、、三个矢量的方向符合右手定则。

积分通常围绕闭合曲线，因为电流只能在闭合路径周围流动。无限长的电线是一个反例。

要应用公式，可以任意选择要计算磁场的空间点(r)。保持该点固定，计算电流路径上的线积分以找出该点处的总磁场。该法的应用隐含地依赖于磁场的叠加原理，即磁场是由电线的每个无穷小部分单独产生的场的向量和的事实。

电流（整个导体体积）

当电流可以近似为穿过无限窄的电线时，上面给出的配方工作良好。 如果导体具有一定厚度，则适用于Biot-Savart定律（再次以SI为单位）：

恒定均匀电流

在稳定的恒定电流I的特殊情况下，磁场B是

即电流可以从积分中取出。

Biot-Savart定律可用于计算即使在原子或分子水平的磁响应，例如， 化学屏蔽或磁化率，条件是可以从量子力学计算或理论获得电流密度。

Biot-Savart定律也用于空气动力学理论，以计算由涡流引起的速度。

在空气动力学应用中，与磁性应用相比，涡度和电流的作用相反。

在麦克斯韦的1861年的“物理力量线”中，磁场强度H直接等于纯涡度（旋转），而B是加权涡度，对涡旋海的密度进行加权。麦克斯韦认为磁导率μ是海洋密度的度量。因此，

磁感应电流

基本上是类比于线性电流关系的旋转，

电对流

其中ρ是电荷密度。 B被认为是在其轴向平面上排列的一种涡流磁流，其中H是涡流的圆周速度。

电流方程可以视为涉及线性运动的电荷对流电流。通过类比，磁方程是涉及自旋的感应电流。电感电流沿B矢量方向没有线性运动。磁感应电流表示力线。特别地，它代表反平方律力的线。

在空气动力学中，感应气流正在涡流轴上形成螺旋形环，涡旋轴正在扮演电流在磁性中的作用。这使得空气动力学的气流成为磁感应矢量B在电磁学中的等效作用。

在电磁场中，B线形成围绕电源电流的螺线管环，而在空气动力学中，气流围绕源涡流轴线形成螺线管环。

因此，在电磁学中，涡流起“效应”的作用，而在空气动力学中，涡旋起“原因”的作用。然而，当我们孤立地看待B线时，我们确切地看到空气动力学情况如此之多，因为B是涡旋轴，H是圆周速度，如麦克斯韦1861年的文章。

在二维中，对于无限长度的涡流线，点处的感应速度由下式给出

其中h是涡流的强度，r是点与涡流线之间的垂直距离。

这是有限长度涡旋段的公式的极限情况：

其中A和B是线段和线段的两端之间的（带符号）角度。