于是，可求得约化曲率半径

上式中，当O'和O在公切线两侧时取正号，反之取负号。瞬心沿其轨迹迁移时，具有迁移速度

速度瞬心必在图形S各点速度矢量的垂线上，且各点的速度大小与其距离成正比，由此很容易确定瞬心的位置。例如，对于图4上所示的曲柄连杆机构,已知连杆上A、B两点的速度Va和Vb的方向互不平行，连杆的速度瞬心C必是过A，B所作Va、Vb的两垂线的交点。当曲柄OA转到铅直位置时，出现特殊情况，这时Va和Vb平行，它们的垂线AC和BC也平行，因而速度瞬心C落到无穷远处。这种运动状态称为瞬时平动，在这瞬时，连杆上各点的速度都相同，而角速度Wab则等于零（见刚体的平动）。

由理论力学可知，互作平面相对运动的两构件上（在研究的时候，有时瞬心不在图纸所绘机构或构件上，这时可以认为相关构件是延伸或无限延伸的，研究所用构件只是现实中的构件的最简化结构形式）瞬时速度相等的重合点，即为此两构件的速度瞬心(instantaneous centre of velocity)。

理论力学：一个刚体做平面运动时，有且只有一个点是瞬时静止不动的，速度瞬心。

在理论力学中瞬心也被作为瞬时速度中心，即做平面运动的刚体 刚体或者刚体延伸部分上的唯一一个瞬时速度为零的点

因为发生相对运动的任意两构件之间具有一个瞬心，所以根据排列组合的原理，如果一个机构是由k个构件组合而成，那么它的瞬心的总数为：

N=〔k(k-1)〕∕2

在刚体平面运动中，只要刚体上任一平行于某固定平面的截面图形S（或其延伸）在任何瞬时的角速度ω不为零，就必有速度为零的一点P′，称为速度瞬心。在该瞬时，就速度分布而言，截面图形（或其延伸）好像只是在绕固定平面上重合于P′的一点P而转动，点P称为转动瞬心。例如车轮在地面上作无滑动的滚动时，车轮接触地面的点P′就是速度瞬心，而地面上同P′相接触的点P就是转动瞬心。

如取点P′作基点，则图形S上各点的速度如图1所示，其中vQ=ω×，因此，如已知图形的速度瞬心和该瞬时的角速度ω，即可求出平面运动刚体上各点的瞬时速度。图形S运动时，速度瞬心不断地迁移，在图形上留下一条随图形一起运动的几何轨迹A′P′B′，称为动瞬心轨迹；与此同时，转动瞬心P也在不断地改变位置，在固定平面上留下一条几何轨迹APB,称为定瞬心轨迹。这两条轨迹在该瞬时的瞬心处相切，且对应的弧段具有相等的长度。因此，图形S在运动时便携带着动瞬心轨迹A′P′B′在定瞬心轨迹APB上作无滑动的滚动（纯滚动）。由此得到潘索定理：平面图形的运动可用它的动瞬心轨迹在定瞬心轨迹上的纯滚动来代替。例如，图3上椭圆规尺AB的两端分别沿轴Ox和Oy滑动，规尺AB的动瞬心轨迹是圆心为O′的小圆，定瞬心轨迹是圆心为O的大圆。规尺AB的平面运动可由小圆O′在固定大圆O上的纯滚动来代替。

两条瞬心轨迹在切点处的切向和法向单位矢t*和n*。 两瞬心轨迹的曲率中心分别为O′和O。两轨迹的曲率半径分别为ρ′=P′O′，ρ=PO；于是，可求得约化曲率半径。

上式中，当O′和O在公切线两侧时取正号，反之取负号。瞬心沿其轨迹迁移时，具有迁移速度。

速度瞬心必在图形S各点速度矢量的垂线上，且各点的速度大小与其距离成正比，由此很容易确定瞬心的位置。例如，对于图4上所示的曲柄连杆机构，已知连杆上A、B两点的速度vA和vB的方向互不平行，连杆的速度瞬心C必是过A,B所作vA、vB的两垂线的交点。当曲柄OA转到铅直位置时，出现特殊情况，这时vA和vB平行，它们的垂线AC和BC也平行，因而速度瞬心C落到无穷远处。 这种运动状态称为瞬时平动，在这瞬时，连杆上各点的速度都相同，而角速度则等于零（见刚体的平动）。